AE68是什么车

AE-86，经典车型

首先,什么是AE-86

AE-86是在1983~1987年间TOYOTA所生产的SPRINTER/TRUENO中换上1600cc,16V引擎的车辆特有的型号在引发话题的发表会后,86也不负众望地在赛场或RALLY赛道中有着出的表现,甚至还留下了不少的纪录这样的一部小型亲量化的FR车,理所当然地会受到竞车族的青睐

86的诞生被称为86 LEVIN/TRUENO的车型,是源自COROLLA/SPRINTER的跑车化版本,于1983年面世;初代至今已经十一年的COROLLA车系这时也面临着业界一片小型车FF化的风潮而有FF化的打算,实际上当初TOYOTA的企画人员的确想把新上市的四代COROLLA系列FF化;但是想到车辆生产设备的惊人金额,车型多样化的COROLLA车系如果一下子全面FF化,将会付出钜额的成本;在历经一番沙盘推演后,将主流的轿车系FF化,COUPE,HARDTOP,VAN,WAGON等等则维持FR设定就这样,背负着COROLLA/SPRINTER车系的光环而倾向强烈跑格的AE86 LEVIN/TRUENO自此定案为FR设定问到86大受欢迎的原因,一定会得到因为它是FR的回答FR＝SPORTY的形象,从山路里竞车族尾灯的流转到世界赛事顶点的F1里深植人心不变;如果86是辆FF车,不知是否还能成为传说呢？86车型搭载的是一颗TWINCAM 16V的4A-GEU引擎,外型上则是多采多姿;LEVIN/TRUENO就各有双门及三门车型同时问世;虽然86被分为这么多的形式,实际上最初86的设定是双掀灯的掀背车,也就是拓海的86;在当年,COROLLA车系中采用双掀灯设定是相当前卫而大胆的作法这是因为房车系FF化以后,其余车种在设计上的自由度相对地提高,而设计师似乎在这种环境下产生了孤注一掷的念头以轻量化高出力而闻名的4A-GEU引擎可说就是四代LEVIN/TRUENO的代名词,不过就像树的85一般,搭载SOHC 8V 1500cc的AE85面市的理由是TOYOTA针对想浅尝跑车感受的客户们所祭出的商业策略;这在其他车厂来说也是常有的是事情86引擎开发的初期,从以往LEVIN/TRUENO的客户中分成了希望马力增加和目前的已经够用的两种意见,最后因应多数人的期望及要让86现身于赛道的使命:加上当时败给日产TURBO的怨念,决定将当时最轻的A系列引擎加以修改,最后的成果就是4A-GEU86设计上的目地在于扩展底层的赛车活动,所以86的开发团队也为它定下了三个目标:挑战筑波赛车场的最快单圈时间;称霸国内的RALLY赛道以及挑战200KM/HR的最高速为了提高86的运动形象,开发团队每天进行着严苛的测试而其结果呢？在筑波赛道上目不暇给地刷新单圈纪录;最高时速达到190KM/HR,顺利活跃于RALLY的赛事中;自此86可说是完美地达成了三大目标无论什么时代都会存在着对手,当时FF化的MAZDA FAMILIA和LANCER TURBO都是很快的对手对TOYOTA的开发团队而言,是以一种‘落败是不被允许的’的心态工作着在这些个对手之中,又以加了涡轮力道而渐渐声势浩大的日产车系及同样为自然进气16L,以FF设定,而一向为主要对手的CIVIC车系最是掀起团队的敌对意识仔细想想,这些车辆不正是出现在头文字D中拓海的主要对手群像吗？86为了能够风光的出世,也曾做了各式各样的试车活动在正式上市的一年半前,在YAMAHA的试车跑道上挑战连续行驶三日夜,结束时对4A-GEU和车体结构的强韧得到了充分的信心;甚至举办了前所未有的海外试车活动,请各界的评论家和杂志编辑到欧洲的赛道上实际体验68的驾乘感受如此庞大的投资也展现了TOYOTA对这部新车的信心86发表后十天,加上套件改装为RALLY形式的86正式出现于全日本RALLY选手权的比赛中,以LEVIN连战皆捷的RALLY车手后藤正和也因此大大活跃着,这时的86对封闭赛道而言仍旧是相当朴素的存在,直到1984年的富士新人赛中某人的出赛才出现了重大的转机;在那场比赛中,以AE86和华丽的滑行技巧出道的车手就是土屋圭市土屋圭市以ADVAN涂装的TRUENO,在转角处展现着华丽的滑行技巧让观众们为之沸腾,打横车体而比谁都还要快的他创下了六连胜的纪录;瞬间和86一起成了富士的英雄人物在当时,只要有他出赛,富士赛车场的各角落一定人山人海轻量化的车身和在当年算是相当强力的引擎,再加上FR的操纵性和整体的平衡度;86在赛场上获致了极高的评价;甚至还参与了当时最高层次的TOURING CAR GROUP A的比赛在各色车辆混杂的这场比赛中,有很多SKYLINE一般排气量比86大的对手;而在开幕赛中86不仅夺得冠军,还包办了2,4,7,10,13等名次;就这样,86不单达成了开发团队的愿望,至今也仍旧是备受宠爱的传说车辆

优科豪马蔚弛AE50的静音效果很好。这款优科豪马AE50的定位是中高端市场，产品有10多种不同的规格，适配三种轮毂的尺寸分别是16、17和18英寸；扁平比有7种，分别从40到60都涉及；速度级别都为W，也就270km，这是跑车轮胎的速度级别。 在静音设计方面，它采用新节距设计，84个节距组合升级，节距与节距间的大小相差不大，这能确保的是胎面磨损后，它的静音性能仍旧能够持续，并且各节距间的大小差距不大，还可以有效抑制偏磨的产生。在这一方面，比别的轮胎噪音要小很多，车主可以放心选择使用。

10km用科学计数法表示为1x10^13nm

　　科学记数法是指把一个数表示成a×10的n次幂的形式（1≤a<10，n

为整数。)

　　科学计数法可以很方便地表示一些绝对值较大的数，用科学计数法也可以很方便地表示一些绝对值较小的数。

　　一个小于1的正数可以表示为a×10ⁿ,其中1≤a<10，n是负整数。

　　1km=1x10^3m

1m=1x10^9nm

　　10km=10x1x10^3x10^9=1x10^13nm

AE 阿联酋

AF 阿富汗

AI 安奎拉

AL 阿尔巴尼亚

AM 亚美尼亚

AO 安哥拉

AQ 南极洲

AR 阿根廷

AS 美属萨摩亚群岛

AT 奥地利

AU 澳大利亚

AZ 阿塞拜疆

BA 波斯尼亚和黑塞哥维那

BB 巴巴多斯

BD 孟加拉

BE 比利时

BF 布基那法索

BG 保加利亚

BH 巴林

BI 布隆迪

BJ 贝宁

BM 百慕大

BN 文莱

BO 玻利维亚

BR 巴西

BS 巴哈马

BT 不丹

BW 博茨瓦纳

BZ 伯里兹

CA 加拿大

CF 中非共和国

CG 刚果

CH 瑞士

CI 象牙海岸

CK 库克群岛

CL 智利

CM 喀麦隆

CN 中国

CO 哥伦比亚

CR 哥斯达黎加

CS 捷克斯洛伐克（前）

CU 古巴

CV 佛得角群岛

CY 塞浦路斯

CZ 捷克共和国

DE 德国

DJ 吉布提

DK 丹麦

DM 多米尼加

DO 多米尼加共和国

DZ 阿尔及利亚

EC 厄瓜多尔

EE 爱沙尼亚

EG 埃及

EH 西撒哈拉

ER 厄立特利亚

ES 西班牙

ET 埃塞俄比亚

FI 芬兰

FJ 斐济

FK 马尔维那斯群岛

FM 密克罗尼西亚

FR 法国

GA 加蓬

GB 英国

GD 格林纳达

GE 乔治亚

GF 法属圭亚那

GH 加纳

GI 直布罗陀

GL 格陵兰（岛）

GM 赞比亚

GN 几内亚

GP 瓜德罗普

GQ 赤道几内亚

GR 希腊

GT 危地马拉

GU 关岛

GW 几内亚比绍

GY 圭亚那

HK 香港

HN 洪都拉斯

HR 克罗地亚

HT 海地

HU 匈牙利

ID 印度尼西亚

IE 爱尔兰

IL 以色列

IN 印度

IQ 伊拉克

IR 伊朗

IS 冰岛

IT 意大利

JM 牙买加

JO 约旦

JP 日本

KE 肯尼亚

KH 柬埔寨

KM 科摩罗群岛

KP 韩国

KR 北朝鲜

KW 科威特

KY 开曼群岛

KZ 哈萨克斯坦

LA 老挝

LB 黎巴嫩

LC 圣路西亚

LI 列支敦士登

LK 斯里兰卡

LR 利比里亚

LS 莱索托

LT 立陶宛

LU 卢森堡

LV 拉托维亚

LY 利比亚

MA 摩洛哥

MC 摩纳哥

MD 摩尔多瓦

MG 马达加斯加

MH 马绍尔群岛

ML 马里

MN 蒙古

MO 澳门

MP 南马利亚那群岛

MQ 马提尼克岛

MR 毛里塔尼亚

MS 蒙特塞拉特克岛

MT 马耳他

MU 毛里求斯

MV 马尔代夫

MW 马拉维

MX 墨西哥

MY 马来西亚

MZ 莫桑比克

NA 纳米比亚

NC 新喀里多尼亚岛

NE 尼日尔

NG 尼日利亚

NI 尼加拉瓜

NL 荷兰

NO 挪威

NP 尼泊尔

NR 瑙鲁

NU 纽埃岛

NZ 新西兰

OM 阿曼

PA 巴拿马

PE 秘鲁

PF 法属玻利尼西亚

PG 巴布亚新几内亚

PH 菲律宾

PK 巴基斯坦

PL 波兰

PR 波多黎哥

PT 葡萄牙

PY 巴拉圭

QA 卡塔尔

RE 留尼汪岛

RO 罗马尼亚

RU 俄罗斯

RW 卢旺达

SA 沙特阿拉伯

Sb 所罗门群岛

SC 塞舌尔

SD 苏丹

SE 瑞典

SG 新加坡

SH 圣赫勒拿岛

SI 斯洛文尼亚

SJ 斯瓦巴德群岛

SK 斯洛伐克

SL 塞拉利昂

SM 圣马力诺

SN 塞内加尔

SO 索马里

SR 苏里南

ST 圣多美岛和普林西比岛

SU 苏联（前）

SV 萨尔瓦多

SY 叙利亚

SZ 斯威士兰

TD 乍得

TG 多哥

TH 泰国

TJ 塔吉克斯坦

TK 托克劳群岛

TM 土库曼斯坦

TN 突尼斯

TO 汤加

TP 东帝汶岛

TT 特立尼达和多巴哥

TW 台湾

TZ 坦桑尼亚

UA 乌克兰

UG 乌干达

UK 英国

US 美国

UY 乌拉圭

UZ 乌兹别克斯坦

VA 梵蒂冈

VE 委内瑞拉

VG 维京岛（英）

VI 维京岛（美）

VN 越南

WF 瓦利斯群岛

WS 萨摩亚群岛

YE 也门

YU 南斯拉夫

ZA 南非

ZM 赞比亚

ZR 扎伊尔

ZW 津巴布韦

迄今为止，绝大多数学者仍习惯于仅从化学过程的角度来考虑火成岩成分的演变，特别是在同位素地球化学和痕量元素地球化学领域。如前所述，一些作者没有认识到Eu异常的多解性，只要火成岩出现Eu异常就归咎为斜长石的分离结晶作用。从岩石学的角度来说，分离结晶作用的前提是被分离矿物为近液相线矿物及其与残余熔浆的密度差足够大，前者涉及岩浆的黏度问题，后者与晶体的浮力和分离速率有关。可见，物理过程对化学过程的限定是重要的。

物理过程的重要性可以这样来理解。例如，一个花岗质岩浆处于角闪石或斜长石首晶区，即其液相线矿物为角闪石或斜长石，它们在岩浆固结过程中最有可能发生分离结晶作用。设熔浆的黏度η=107poise，密度ρl=23g/cm3;角闪石晶体密度ρs=32g/cm3，半径r=01cm;斜长石晶体密度ρl=27g/cm3，半径r=01cm。根据Stoke定律V=2gr2(ρs-ρl)/9η，则它们在熔浆中的沉降速度V分别为6cm/a和2cm/a。如果板状岩浆体的厚度为5km，这两种矿物沉淀到岩浆房底部所需的时间分别为8333333年和250000年。假定岩浆体的直径为2km，根据Candela(1991)给出的公式x=028t1/2(其中:x为冷却前锋到岩体边缘的距离，单位为厘米; t 为冷却到 x 处所需要的时间，单位为秒) ，岩浆体固结的时间需要 101 115 41 年。对比岩浆固结的时间和晶体下沉的时间可知，这两种矿物的分离结晶作用是困难的。加之岩浆固结过程中其黏度急剧增加，一般情况下花岗质岩浆不应当会发生分离结晶作用过程，除非有其他因素的介入，如构造压滤作用或挥发分的大量注入。

这个实例表明，岩浆的物理过程制约了某些众所周知的过程，有可能使这些过程不能顺利进行。诚然，从元素关系来说有可能暗示了分离结晶作用的可能性，但这可能只是一种假象，就像 Eu 异常一样，其解释不是唯一的。因此，物理过程的重要性应当再次得到强调，这也是本节的目的。

1 MASH 过程

南安第斯火山带 ( SVZ) 火山前锋最北端 15 座层火山 ( 图 5 -2) 的化学和同位素研究揭示，该地区所有火山的岩石化学都显示火山岩的形成有地壳的重要贡献。沿着火山弧向北，岩石化学显示了一个强烈的向北变异趋势: 对火山岩作出贡献的地壳越来越多、越来越深、越来越老，这被认为是与上覆板块地质学的区域梯度和双倍地壳厚度有关。这些证据导致 Hildreth ( 2007) 和 Hildreth et al ( 1988，1991) 提出了熔融-同化-贮存-均一化( MASH) 模型。根据这个模型，每一个大型弧火山的基线地球化学信号 ( baseline geo-chemical signature) 都可以不断被重置，重置过程发生在深部地壳发生重熔和岩浆混合的区域内，因为该区域内存在长时间的幔源岩浆诱捕、贮存和改造过程。该模型得到了广泛的引用，但某些读者将该模型看做是比下地壳同化作用更小的过程，因而 Hildreth ( 2007)对 MASH 过程重新作了阐述。

根据 Hildreth ( 2007) 的表述以及其他一些作者 ( Richards，2003) 的理解，MASH 过程可以表述为幔源岩浆导致地壳部分熔融 ( melting) ，两种熔浆的相互混染 ( assimila-tion) ，然后其混合物被装载 ( storage) 到某一空间因混合作用和化学扩散而均一化 ( ho-mogenisation) ，这可以看做是一个基本 MASH 过程。一方面，一个基本 MASH 过程进行中可能有新的物质与能量注入，将导致新的非均一化或混染，体系要重新启动装载和均一化过程; 另一方面，底侵基性岩浆因混染地壳而丧失热量和固结，在新的能量注入时将重新熔化，使均一化的岩浆加入了新生陆壳的组分。这样，尽管 MASH 过程的总趋势是形成一种均一的壳-幔源混合岩浆，这一过程往往不能进行彻底。因此，MASH 过程实际上是一个动力学过程，具有如下突出之处:

( 1) 除了较老地壳原岩的部分熔融之外，MASH 过程必须有深地壳镁铁质侵入体的广泛部分重熔和分异作用，这是玄武质侵入体重新脉动式注入和结晶作用诱导的热效应。

( 2) MASH 带不是一个岩浆房，而是一丛板状、粥状分异侵入体，塑性变形促进了熔浆的萃取、汇聚和混合。

( 3) MASH 带的盈亏响应于玄武质岩浆的注入量和汇聚混合物的上升。

( 4) 每一个大型岩浆活动中心具有其自己的 MASH 带中心，通常是原生玄武质岩浆难以穿透的。然而，在该中心的外围，较原始的 ( 未被截取和混杂的) 岩浆可以上升，形成单成因火山。

( 5) 地壳的厚度可能是重要的，可以将残留石榴子石或角闪石的地球化学信息赋予岩浆，并增加岩浆上升的壳内路径的长度。但是，不均一地壳岩石的年龄和成分也比较重要，可以重置火成岩的地球化学特征。

图 5 -2 第四纪 Cascades 火山弧( 据 Hildreth，2007)

( 6) MASH 带间歇性地向上地壳储库供给混合岩浆，某些底辟式活动使晶粥和熔浆分离，产生分异的中地壳深成岩。岩墙中或随后的中上地壳储库中的同化作用可以使岩浆富集，超出 MASH 的基线范围，增强岩浆的多样性。

( 7) 在成熟岩浆弧，许多弧地球化学信息的获得不仅仅来自最近的板片的贡献，而且也来自长期堆晶体、深地壳、“弧侵入岩仓库” ( 其质量贡献比岩浆产量大得多) 的反复同化吸收。

Hildreth et al ( 1988) 特别指出了深地壳 MASH 过程之后额外地壳贡献对上升岩浆的重要性 ( 图 5 -3) 。根据这种表述，每一个 MASH 域持久的聚焦过程控制了玄武岩获得下地壳塑性流动和熔融程度增加、浮力障维持之间的热反馈和力学反馈。这种长时间的聚焦在大型弧火山之下特别强烈，也出现在大型陆内火山中心之下和溢流玄武岩 ( 许多这种玄武岩在扩展的充分混合储库中进化，导致成分完全超出正常玄武岩范围之外) 的深地壳分段运输储库中。因此，地壳对弧岩浆的贡献很难量化，部分原因是板片/地幔贡献的比例变化很大，部分是因为年轻镁铁质下地壳进化增生提供的同位素和化学杠杆很少。幔源岩浆和深弧地壳之间的 Nd - Sr - Pb - O 同位素反差实际上随时间减小，因为下地壳的平均年龄越来越年轻，被弧玄武岩本身的底侵作用淡化了。因此，要求沿着火山弧有一个很大的年龄变化或基底成分变化，才能得到一个模糊不清的证据以表明被改造下地壳有很大的贡献 ( 图 5 -3) 。

图5-3 南纬33°～37°之间火山前锋中心的Sr-87Sr/86Sr图解(据Hildrethetal，1988)

如果MASH带是离散域而不是连续的深地壳底侵体，就很容易理解为什么在大型Cas-cade层火山罕见玄武岩，而在其周围和层火山之间却比比皆是。但是，由于小而多样的镁铁质火山如此密布于Cascade弧一带，真正需要澄清的过程是主火山中心之下MASH带的聚焦机制。2000 多个镁铁质火山表明，玄武岩几乎处处都撞击 Cascade 弧下面的地壳底部，但是足以触发地壳岩石大规模部分熔融的强度仅限于 12 个离散火山焦点中的几个。Guffanti et al ( 1996) 对相邻、且真实可比的 Lassen 和 Caribou 火山中心的差异热平衡和质量平衡要求进行了模拟。根据他们的计算，Lassen 火山中心 ( 广泛地壳熔融对富硅岩浆作用和混合岩浆作用具有重要贡献) 之下注入并在下地壳发生结晶的原始玄武岩通量至少比持续是镁铁质的 Caribou 火山区 ( 较有限的地壳熔融只能够使平均火山输出达到玄武安山岩的成分范围) 大 5 倍。

因而首要问题是，这种局部强烈聚焦到底是反映了下伏板块过程、地幔楔中对流形式和岩浆聚集，还是下地壳岩浆圈闭的拓扑学 弧岩浆动力学可能涉及一系列批式过程。尽管板片俯冲和地幔楔角流 ( wedge corner convection) 可能实际上是连续的，流体或熔浆似乎是从界面区域批式上升到地幔楔的热核。即使孔隙岩浆渗透作用广泛发生在地幔楔的部分熔融柱体中，大体积熔浆汇聚、上升和到达地壳底部可能最终还是一个批式过程，不管是通过部分底辟还是通道流。地壳中岩浆的迁移也肯定是一种批式过程，喷发现象的零星性质和长命弧火山的不规则成分波动 ( compositional fluctuation) 都说明了这一点。事实上，层火山喷发旋回的典型时间尺度 ( 102～ 104年) 和记录到的这种主要固定中心的寿命( 105～ 106年) 之间的不匹配，表明 MASH 域聚焦的可能性不太可能完全受地壳的性质或习性控制，它可能是比系统存活时间快得多的岩浆产生过程。这样的寿命同样也很难服从来自俯冲界面物质的批式释放，后者应当更加频繁，空间分布也应当比零散分布的层火山更为广泛。因此，Heldrith ( 2007) 认为 MASH 带从根本上说是受地幔楔中特殊域内过剩岩浆产量的控制，特别是地幔上涌或其他对流应变形式可以增强渗透率和熔浆汇聚的地方。这种解释与我们的认识具有某种相似之处，但作者更强调岩石圈性质对幕式岩浆活动和成矿作用的控制。

当考量地质过程的能量支撑体系时，特别是考虑到挥发性组分的丢失，可以推测这种能量与物质的耗损必须有一个较长时间的补给过程。前面已经谈到，由于岩石圈-软流圈系统上下的物理性质差异，其物质通量和能量通量不可能是一致的。与深部流体储库的形成与耗竭一样，不管时间长短，都必须有一个积累过程。因此，岩浆活动和成矿作用一样都是幕式 ( 批式) 的。

2 MSAE 过程

MASH 过程实际上也提出了岩浆过程时间尺度和速率的问题，因而探讨岩浆活动的物理过程是必须的。从这个角度来说，火成岩的产生可以划分为 4 个阶段 ( MSAE) : 源区岩石的部分熔融 ( melting) 、熔浆分凝 ( segregation) 、岩浆上升 ( ascent) 和侵位 ( emplace-ment) ( Petford et al，1997) 。这 4 个阶段是相关联的，但各有特色。

如前所述，熔融是受源区物质成分、温度、压力、挥发分 4 种基本因素控制的。但是，给定源区岩石是否发生熔融不仅取决于温度、压力、挥发分条件，而且取决于这些物理因素变化的幅度和速率。以减压熔融为例 ( 图 5 -4) ，如果对流地幔不能以较快的速率穿越原岩的固相线 ( 图 5 -4，a) ，上升的地幔块体将因热量的散失而不能发生部分熔融( 图 5 - 4，b) ，洋底产出有地幔橄榄岩可以充分说明这一点。传统岩石成因研究不太重视熔融条件的变化，导致了许多地质现象不能得到合理解释。图 5 -4 中，a 表达了源区绝热隆升的情况，其斜率为 0 3 ～ 0 5°C/km。在绝热梯度条件下，压力减小的幅度应当达到Δp 体系才能发生部分熔融。此外，熔浆产生的过程是一个吸热过程，体系必须继续得到能量补充才能保证持续的熔浆产生过程。

熔浆的分凝受熔浆的数量和瞬时应力场的控制 ( Vigneresse，2008) ，涉及熔浆-残余固相流变学问题。当部分熔融程度很低时，体系的孔隙连通性很差，熔浆很难与基体实现分离。随着熔融程度的增加，体系的孔隙连通性越来越好，熔浆越来越容易从基体中分离出来。但是，应力场可以改善孔隙的连通性。如果存在瞬时应力场，即使熔融程度很低也可能实现熔浆与基体的分离。因此，源区岩石部分熔融到底达到什么程度才能实现分离也是应力场的函数。

图 5 -4 岩浆起源的基本控制因素( 据罗照华等，2007b)

熔浆上升也往往需要应力作用。岩浆上升的基本解是浮力，亦即岩浆比其周围的岩石具有更大的正浮力。但是，产生正浮力的因素包括岩浆的密度、挥发分含量和应力。学者们常常以密度差说明岩浆的上升机制，很少提及挥发分和应力的作用。实际上，挥发分的作用是独特的，不仅使岩浆的平均密度降低从而获得更大的正浮力，而且减小岩浆的黏滞力从而改善岩浆的流变学，使其更容易上升。差异应力将放大岩浆的浮力效应，可以实现岩浆的快速上升。因此，不管是在伸展还是挤压构造环境中，岩浆的上升都可以得到应力场的支持 ( 图 5 - 5) 。正因为如此，变压熔融 ( multibaric melting) 和熔融柱( melting column) 的概念 ( Langmure，1992) 是很重要的。

图 5 -5 花岗岩形成过程的概念演变:从 MASH 到 MSAE 和 m ( M - SAE)( 据 Vigneresse，2008)

传统上，源区岩石的部分熔融过程被看做是静态的，因而估算岩浆起源深度常常是岩石学家追求的目标之一。但是，源区发生部分熔融之后将比其周边岩石具有更大的浮力，必定趋向于上升。反过来，减压作用又会促进熔融过程的加速，因而部分熔融过程实际上是在一个压力变化的柱形熔融区内连续发生，直到岩浆与难熔残余物分离 ( Langmuir et al，1992) 。根据这种概念，岩浆的均一性将取决于在不同压力下产生的熔浆的混合过程，因而也取决于岩浆分凝的速率和上升的速率。在极端条件下，可以形成成分十分均一的原生岩浆，后者与熔融柱顶部的源区岩石保持热力学平衡; 或者形成成分复杂的岩浆系列，其组成单元分别与熔融柱不同深度水平上的源区岩石保持热力学平衡 ( 梁涛等，2008) 。这种情况以前不被理解，因而常常感到困惑: 为什么形成于尖晶石相橄榄岩区的玄武质岩浆具有石榴子石相橄榄岩区熔浆的痕量元素地球化学特征。在新的岩石成因理论指导下，这个问题就很好理解了。以稀土元素为例，假定形成玄武质熔浆的熔融柱始于石榴子石二辉橄榄岩区而终于尖晶石二辉橄榄岩区，根据已发表的矿物/熔浆分配系数可知，熔浆中重稀土元素的亏损主要与石榴子石有关。因此，虽然主元素体系与尖晶石二辉橄榄岩平衡，稀土元素体系却携带有石榴子石二辉橄榄岩的印记 ( 杨宗锋等，2008，2009) 。这就是重新强调岩石成因基本含义的原因，因为痕量元素与同位素地球化学经常给出于主元素化学不一致的信息。如果岩浆上升速度较快，就有可能获得来自熔融柱不同层位的熔浆。可见，火成岩研究必须考虑岩浆上升的速率和时间尺度。

岩浆的侵位也受控于浮力，或者说岩浆的性质与构造驱动力。岩浆侵位的位置常常用中浮面来表达，指岩浆与围岩之间不存在密度差和应力差的位置。典型情况是岩浆侵位以后发生冷却、结晶、固结，大多数岩石学研究主要集中于岩浆侵位以后的过程，包括分异、混合和同化混染。结合前面讨论的 MASH 过程可以看出，岩浆过程实际上是一种十分复杂的过程。如果岩浆侵位以后获得新的、不同性质的岩浆注入，有可能获得新的正浮力，因而混合岩浆体系将继续上升，并在更高的水平层位上侵位。如此反复，在一个地区的岩石圈-软流圈系统中将有可能形成多级岩浆房和十分复杂的岩石系列。

Vigneresse ( 2008) 认为从 MASH 过程到 MSAE 是一个概念演化的过程: Hildreth et al ( 1988) 提出了 MASH 模型，强调熔融、混染、装载和均一化; Petford et al ( 1997)用 MSAE 模型取代了它，强调熔融、分凝、上升和侵位; 而 Vigneresse ( 2008) 又在这个基础上增加了地幔组分的贡献，且将熔融与后面 3 个阶段分割开来，称为 m ( M - SAE)过程 ( 图 5 -5) ，强调了地幔物质和能量的贡献。总体说来，Hildreth et al ( 1988) 更强调化学变化的实质，而 Petford et al ( 1997) 和 Vigneresse ( 2008) 则更强调物理过程。但是，他们的共同点是都强调了物理过程的重要性。由这些过程的描述可以看到: ① 幔源岩浆的注入是重要的，是壳源岩浆发生的触发器 ( 罗照华等，1999) ; ② 地质过程速率是值得注意的，它决定了最终产物是单一的还是多种多样的; ③ 由于能量供给的差距，地质体系实际上是远离平衡的体系。在极端不平衡的条件下，可以出现各种各样的端元岩浆，如造山后脉岩组合 ( 罗照华等，2006c) 。由此，可以设想 MASH 过程的两种极端情况: 平衡态和非平衡态。在平衡态的情况下，可以形成成分均一的岩浆，所有均一化之前的岩浆过程记录都会改变或消除; 在非平衡态的情况下，可以清晰展现岩浆活动的历史。绝大多数情况下，地质体系应当是介于平衡态与非平衡态之间，而成矿作用可能是比较靠近非平衡态位置的。

因此，尽管研究过程中习惯于将复杂的自然过程简化为简单的热力学过程和运动学过程，研究者应当十分清楚自然过程的复杂性。由于物理过程对化学过程的限定，有些被认为可能的过程也许是不可能的，而另一些被认为不可能的过程则是可能的。可见，发现不同过程的记录是地球科学研究的重要任务。

(1)IEEE 8023ae，定义了在光纤上传输10G以太网的标准，传输距离从300 m到40 km。

(2)IEEE 8023ak，定义了在对称铜缆上运行10G以太网的标准，传输距离小于15 m，适用于数据中心内部服务器之间的连接应用。

(3)IEEE 8023an，定义了基于双绞线作为媒质的10G以太网标准，希望传输距离至少达到100 m，目前该标准正在制订中。 3种类型中，基于IEEE 8023ae标准定义的10G以太网光接口，可以根据光纤类型、传输距离等进一步细分为7种类型。

在接口类型中，10GBASE-LX4使用了粗波分复用(CWDM)技术，把125 Gb/s的数据流分成4路3125 Gb/s的数据流在光纤中传播，由于采用了8B/10B编码，因此有效数据流量是10 Gb/s。这种接口类型的优点是应用场合比较灵活，既可以使用多模光纤，应用于传输距离短对价格敏感的场合，也可以使用单模光纤，支持较长传输距离的应用。

10GBASE-SR、10GBASE-LR和10GBASE-ER的物理编码子层(PCS)使用了效率较高的64B/66B编码，在线路上传输的速率是103 Gb/s。10GBASE-SR使用850 nm的激光器，在多模光纤上的传输距离是300 m；10GBASE-LR和10GBASE-ER分别使用1 310 nm和1 550 nm的激光器，在单模光纤上的传输距离分别是10 km和40 km，适用于城域范围内的传输，是目前的主流应用。

10GBASE-SW、10GBASE-LW和10GBASE-EW是应用于广域网的接口类型，其传输速率和OC-192SDH相同，物理层使用了64B/66B的编码，通过WIS把以太网帧封装到SDH的帧结构中去，并做了速率匹配，以便实现和SDH的无缝连接。

本题中E的位置并不重要。只要ABCD,CGEF是正方形，M是AE中点，总有MD=MF，MD⊥MF。

设AB＝a﹙向量﹚，AD＝a'， CG＝b,  CF＝b'  则：

a²＝a'², b²＝b'², aa'＝0＝bb' ab＝a'b',  ab'＝-a'b﹙都是向量数积﹚﹙﹚

AE＝a+a'+b+b'

DM＝DA+AE/2＝﹙a-a'+b+b'﹚/2

MF＝AE/2+EF＝﹙a+a'-b+b'﹚/2

从﹙﹚，容易计算：DM²＝MF²,  DM•MF＝0  ∴MD=MF，MD⊥MF

[这是向量应用的典型例子。请仔细计算，认真掌握。]